1樓：墨汁諾
長直細bai導線附近相距為
dur的一點磁場強度大
zhi小為 h=i『/2πr（μ為磁dao導率），內此處的i』應當是半徑為r的圓所鏈容環的電流i『=（r^2/r^2）*i，得h=ir/2πr^2（r為導線橫截面半徑）
則磁場能量：
w=（μ/2）|||h^2dv=（μi^2/4π^2*r^2)*2π(theta積分從0到2π)* |r^3dr(從0到r)*1
(|||表示體積分，v為所討論區域，|為對r積分，單位長度則dz積分為1，可看作從0到1積分)
簡單計算後便可得到：
單位長度磁能w=μi^2/(16π)
2樓：匿名使用者
先算出截面相等電流i 則電阻 已知
單位長度上的壓降 已知
然後根據 u=4.44bφn 求得.
半徑為r的無限長直導線通有電流i，電流在截面上的分佈不均勻，電流密度j=kr，求導線內的磁感強度分佈
3樓：匿名使用者
積分限為0~r i=∫2πr·krdr=2πr³k/3
b=u0i/2πs=u0r³k/3s 其中u0為真空磁導率，s為空間一點到導線的距離。
一無限長圓形直導線，其截面各處的電流密度相等，總電流為i， 求導線內部單位長度上所儲存的磁能？
4樓：匿名使用者
答案為μi^2/16π。
解題過程如下圖：
磁能應用
應用原理
在靜磁情形，電流與專磁場總是相伴存在屬
的,因此,將磁能看成與電流聯絡起來還是儲存在磁場中，效果完全相同。然而科學實踐證明磁場是一種特殊形態的物質，它可以脫離電流而存在。變化的電場也能產生磁場，這種變化電場產生的磁場亦具有能量，其場能密度與靜磁相同。
應用方面
應用於磁懸浮列車、指南針磁等
真空中一根無限長直導線上通有電流強度為i的電流，則導線垂直距離為a的空間某點處的磁能密度為多少？
5樓：匿名使用者
內部距中心r處磁場強度是ir/(2πr^2) ，外部距中心r處磁場強度是i/〔2πr 〕。
導體內外的磁場強度都與磁化電流成正比，在導體內,中心處為零，離中心越近，磁場越小，越靠近外壁磁場越大，而在導體外，離導體中心距離越大，磁場就越小，在導體表面磁場強度為最大。
幾種電流周圍的磁場分佈如下：
直線電流
無磁極、非勻強且距導線越遠處磁場越弱。
環形電流
兩側等效為小磁針的n極和s極，且離圓環中心越遠,磁場越弱。
通電螺線管
與條形磁鐵的磁場相似，管內為勻強磁場，管外為非勻強磁場。
6樓：東劍仙
易知b=μ。i╱2πa wm=b²╱2μ。=μ。i²╱8π²a²
設有一無限長均勻帶電直導線,其所帶電荷的線密度為,帶電導線
取長度為l的導線，由於電場垂直於導線向外呈均勻輻射狀，在l周圍取一長為l，半徑為r的圓環形高斯面 高斯面內部包含電荷q l 由高斯定理，該高斯面的電通量 q 0，又電場在高斯面上強度相等，所以e s 2 rl q 0 2 rl 導線角按其位於導線前進方向的左側或右側而分別稱為左角或右角，並規定左角為...
把一無限長直導線彎成如圖所示的形狀，R為圓弧半徑，通以電流I
利用畢奧薩伐爾定律。為簡便起見，可以等效地視為一根無限長直導線與一段反向導線，再加一段弧線電流組合而成。長直導線的磁感應強度為b1 0i r 弧線段部分產生的磁感應強度為b2 0i 6r 與b1方向相同。直線段部分產生的磁感應強度為b3 0i 2 r 與b1方向相反。所以p點處磁感應強度大小為 0i...
一條無限長的直導線載有交流電流i旁邊有一共面矩形線圈
因為導線的磁場場強是隨著距離不同而不同的，所以用到積分，在矩形內取一段dx，那麼ds l1dx，而b的公式就是剩下那個計算積分就好。導線中的電流方向沿導線向上，電流磁場的方向在導線右側是進入線圈的，且隨著遠離通電導線磁場逐漸減弱。電流突然增強，所以進入線圈的磁感線數 磁通量 由少突然變多 根據楞次定...