1樓：匿名使用者
使用安培環路定理：所做的環路上的磁場為常數，此時進行積分時磁場強度或磁感應強度可提出來，積分簡化，磁場很快解出。無限長電流周圍磁場滿足此條件，而有限長電流只有在離電流非常近的區域才滿足。
一段有限長的直電流能不能利用安培環路定理求磁場，為什麼 5
2樓：
不能。磁感應強度雖具有軸對稱性，但在離導線r遠的不同圓周上，b一般不等，因而無法用安培環路定理得到所需要的b的表示式。
運動電荷的周圍存在磁場，對引入場中的運動試探電荷、載流導體或永久磁鐵有磁場力的作用，因此可用磁場對運動試探電荷的作用來描述磁場，並由此引入磁感應強度b作為定量描述磁場中各點特性的基本物理量，其地位與電場中的電場強度e相當。
擴充套件資料
判斷磁感應強度的方向
1、磁場方向即磁感應強度的方向，判定方法是放入檢驗小磁針所受磁場力的方向，也是小磁針穩定平衡時的方向。
2、通電導體受安培力方向可用左手定則：讓磁感線垂直穿過左手手心，四指指向電流方向，並使拇指與四指垂直，拇指所指方向即通電導體所受磁場力（安培力）方向。
若磁感線不與電流方向垂直，則將磁感應強度分解到垂直於電流和平行於電流方向，對垂直於電流的分量應用上述左手定則即可，若平行，則不受安培力。可見，安培力垂直與磁感應強度和電流共同確定的平面。
3樓：紛飛香雪
有限長載流直導線，電流流向一端，由於沒有其它路徑可走，電荷會在兩端聚集。電荷隨時間線性增長，那麼由於電荷增多，產生的電場也會隨時間增加。此時，電場是隨時間變化的，根據麥克斯韋的位移電流的概念——變化的電場就會產生磁場。
所以空間某點的磁場等於使用安培環路定理計算出來的磁場加上變化的電場產生的磁場。
4樓：龍琭
我做題是把安培環路定理的使用條件加了一個對於完整迴路電流可用。而有限長的直電流，忽略掉的部分電流或者是電荷集聚產生位移電流之類的問題都會對安培環路定理結果產生影響。而畢奧薩伐爾定律針對微元，可以僅僅求一部分電流產生的磁場。
也就是說安培環路定理不僅僅是要求對磁場進行環線的積分，而且也只應用於環形電流。所以一般只有有無限條件時，才可能因為其他部分電流影響很小而忽略時，用於解題和出題。
5樓：匿名使用者
首先，不存在有限長直電流，電流必須要形成環路，或者以位移電流形式形成環路，安培環路定理的推導前提是電流已經形成環路
安培環路定理所求的磁場必須是空間中所有電流在這個曲線中的磁場的疊加，如果只求其中一段電流在曲線的磁場，可以用畢奧薩伐爾定理
為什麼有限載流直導線周圍磁場不能用安培環流定理啊
6樓：紛飛香雪
有限長載流直導線，電流流向一端，由於沒有其它路徑可走，電荷會在兩端聚集。電荷隨時間線性增長，那麼由於電荷增多，產生的電場也會隨時間增加。此時，電場是隨時間變化的，根據麥克斯韋的位移電流的概念——變化的電場就會產生磁場。
所以空間某點的磁場等於使用安培環路定理計算出來的磁場加上變化的電場產生的磁場。
7樓：鉑科新材
如果單求由這一股電子的定向運動在空間所激發的磁場只能用畢奧薩法爾定律，而不能使用安培環路定理 因為它不是封閉的，此時環路體系空間分佈的旋度不唯一，也就是說失去了旋度本身的意義。
在穩恆磁場中，磁感應強度b沿任何閉合路徑的線積分，等於這閉合路徑所包圍的各個電流的代數和乘以磁導率。這個結論稱為安培環路定理。安培環路定理可以由畢奧－薩伐爾定律匯出。
它反映了穩恆磁場的磁感應線和載流導線相互套連的性質。
能否用安培環路定理求一段有限長載流直導線的磁場，為什麼？
8樓：介於石心
不能bai。因為單求由這一股電子的定向運du
動在空zhi間所激發的磁場只dao能用畢奧薩法爾定律，而內不能使用容安培環路定理 因為它不是封閉的，此時環路體系空間分佈的旋度不唯一，也就是說失去了旋度本身的意義。
在穩恆磁場中，磁感應強度b沿任何閉合路徑的線積分，等於這閉合路徑所包圍的各個電流的代數和乘以磁導率。
從載流直導線中心o出發，可以作許多條射線，將環路分割成許多成對的線元，磁感強度對每對線元的標量積之和，都有上式的結果，故 即環路不包圍電流時，b的環流值為零。
安培環路定理反映了磁場的基本規律。和靜電場的環路定理 相比較，穩恆磁場中b 的環流 ，說明穩恆磁場的性質和靜電場不同，靜電場是保守場，穩恆磁場是非保守場。
9樓：順棋自然
有限長直導線的磁場分佈不是對稱的，高中所學的直導線，右手原則判定的磁場是指無限長的直導線。所以，在有限長直導線中，安培環路定理無法將積分中的b提出來，也就無法求解b
10樓：匿名使用者
如果單求由這一股電子的定向運動在空間所激發的磁場只能用畢奧薩法爾定律 而不能使用安培環路定理 因為它不是封閉的 此時環路體系空間分佈的旋度不唯一 也就是說失去了旋度本身的意義
11樓：嘿丶你的小內
如果單求由這一copy股電子的定向運動在空bai間所激發的磁場只能用畢du奧薩法爾定律zhi，而不能使用安培環路定理dao 因為它不是封閉的，此時環路體系空間分佈的旋度不唯一，也就是說失去了旋度本身的意義。
在穩恆磁場中，磁感應強度b沿任何閉合路徑的線積分，等於這閉合路徑所包圍的各個電流的代數和乘以磁導率。這個結論稱為安培環路定理。安培環路定理可以由畢奧－薩伐爾定律匯出。
它反映了穩恆磁場的磁感應線和載流導線相互套連的性質
無限長直線電流為什麼能用安培環路定律求磁感應強度
12樓：人蔘__苦短
無限長直線電流能用安培環路定律求周圍空間的磁感應強度，是因為，無限長電流周圍的磁場是環形的啊，磁場在一個圓環迴路上大小處處相等，方向都正好與迴路相切，具有對稱性。
畢奧-薩伐爾定律和安培環路定律都是求磁場分佈的？有什麼區別和聯絡？謝謝 10
13樓：文墨善心
相同點;都可以用來計算由穩定電流產生的磁感應強度b。
14樓：匿名使用者
畢奧-薩伐爾定律可以推出安培環路定理，安培環路定理反映的是磁場旋度和電流密度關係，是磁場的一個側面，畢奧-薩伐爾定律還能推出▽·b=0，這個反映了磁場散度
高一數學，為什麼不能用並集？謝謝
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