1樓：匿名使用者
ε=3gcosθ/2l
解題過程如下：
即：d（jω）/dt=mglcosθ/2，
則有：jdω/dt=jε=mglcosθ/2，其中：j=ml^2/3
解得：ε=3gcosθ/2l
在某力學過程的時間間隔內，質點系對某點動量矩的改變，等於在同一時間間隔內作用於質點系所有外力對同一點的衝量矩的向量和。
對剛體繞定軸z以角速度ω轉動(轉動慣量為iz)的情況，可投影到z軸上。
即在某一時間間隔內,剛體對z軸動量矩(izω)的改變,等於在同一時間間隔內作用於剛體上所有外力對 z軸的衝量矩的代數和。
質點是質點系的一個特殊情況，故動量矩定理也適用於質點。
對質心和加速度瞬心使用動量定理時，與對固定點的動量定理具有相同的形式；對質心使用動量矩定理時，無論相對動量的動量矩定理還是絕對動量的動量矩定理，都同對固定點的動量矩定理具有相同的形式。
2樓：匿名使用者
動量矩對時間的一介導數等於外力對轉軸的合力矩。
即：d（jω）/dt=mglcosθ/2，則有：jdω/dt=jε=mglcosθ/2，其中：j=ml^2/3解得：ε=3gcosθ/2l
大學物理：質量為m，長為l的均質細杆可繞水平光滑軸o在豎直平面內轉動，杆的一端粘有一個小球，質量為
3樓：懶羊羊***號
能量守恆，i是轉動慣量
4樓：匿名使用者
機械能守恆，只有重力做功
5樓：匿名使用者
質量守恆定律，再求轉動慣量
有一質量為m，長度為l的均勻細杆，可繞通過其一端的o點水平軸轉動，杆的另一端與一質量為m的小球固
6樓：匿名使用者
能量守恆：
jω^2/2=mglcosθ/2+mglcosθ=3mglcosθ/2
j=ml^2/2+ml^2=3ml^2/2則有：ω^2=gcosθ/l
故：ω=√gcosθ/l
一根質量為m、長為l的均勻細杆，可在水平桌面上繞過其一端的豎直固定軸轉動。已知細杆與桌面的滑動摩擦
7樓：解析代數
將杆無限細分，記最後一段段為n，則每段長度為l/n，每段質量為m/n，第k段距離轉軸的長度為（k-1）*l/n
每段所受摩擦力為：f=μmg/n
第段所受的摩擦力對轉軸的力矩為：（μmg/n）*（（k-1）*l/n）=kμmgl/n^2
整個杆所受的摩擦力矩則為：∑kμmgl/n^2=（μmgl/n^2）*∑（k-1）
而k-1的取值為0,1,2,3,...,n是一個等差數列∑（k-1）=(0+n)n/2=n^/2
所以整個力矩所受的摩擦力矩就是∑kμmgl/n^2=（μmgl/n^2）*∑（k-1）=（μmgl/n^2）*n^/2=umgl/2
質量為m的均勻細杆長為l，可繞過一端的o軸轉動。設杆自水平靜止釋放，求轉動θ=π/2時的角動量。先
8樓：人蔘__苦短
首先，題目是要算角動量，所以算出l就行了。杆子是連續質量體，不能用r*p來計算角動量，必須用j*w來算。w從速度算，就可以了。
一質量為m的均質細杆AB,A端靠在粗糙的豎直牆壁上，B端置於
0度是mg牛 90度是二分之一mg a端對牆的壓力 mg 1 cos 2 一質量為m的均質細杆ab,a端靠在粗糙的豎直牆壁上，b端置於粗糙水平地面而靜止，杆身與豎直方向成 一般對於細杆的平衡copy要考慮兩點 杆所受合力為零 杆所受力矩和為零 先畫受力分析圖,易知a端對牆壁的壓力n1 f對於地面b端...
均質圓柱的半徑為r，質量為m，今將該圓柱放在圖示位置，設A和
上面有一樣的題目 理論力學題目 勻質圓柱的半徑為 r，質量為m，今將該圓柱放置如圖所示位置。設在a和b處的摩擦因數為f，圓柱體受力分析如圖，動摩擦因數為u，由平衡條件 n1 f2 mg 0 n2 f1 0 又 f1 un1 f2 un2 聯立解得 f1 umg 1 u 2 f2 u 2mg 1 u ...
一半徑為R，質量為m的均勻圓盤，可繞固定光滑軸轉動，現以一輕繩繞在輪邊緣，繩
繩子拉力為f，角加速度 轉動慣量為j，繩子的加速度為aj 1 2 mr 2 r a fr j mg f ma 得 2g 3r 1 2 t 2 gt 2 3r 幫上一個修正一下！是我大意了 不好意思 一半徑為r，質量為m的均勻圓盤，可繞固定光滑軸轉動，現以一輕繩繞在輪邊緣，繩的下端掛一質量為m的物體 ...